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cours de mouvement de physique 01er année biologie

 
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MessagePosté le: Ven 7 Déc - 14:59 (2007)    Sujet du message: cours de mouvement de physique 01er année biologie Répondre en citant

l Base de Frenet
Cette base est constituée de deux vecteurs unitaires et .
 
Le vecteur unitaire est tangent à la trajectoire, au point M où se trouve le mobile ponctuel. Ce vecteur est orienté arbitrairement (pas nécessairement dans le sens du mouvement)Le vecteur unitaire est normal à la trajectoire. Il est orienté vers l'intérieur de la courbe.

l Bobines de Helmholtz
Ce sont deux bobines "plates", identiques, circulaires et coaxiales. Elles sont séparées par une distance D égale à leur rayon R. Dans une région voisine du centre du dispositif le champ magnétique est :
- quasi uniforme.
- dirigé suivant l'axe commun aux deux bobines
- de sens donné par la règle de la main droite.

l Centre d'inertie G d'un solide
L'étude, dans le référentiel terrestre, du mouvement d'un solide lancé puis soumis à la seule action de son poids montre que les mouvements des points constituants le solide sont complexes. Un seul point a un mouvement plus simple que les autres : le centre d'inertie G (en l'absence de frottement, ce point décrit une verticale ou une parabole).
Remarque :Tout système matériel est formé de particules quasi ponctuelles A1, A2, ... de masse m1, m2, ...
- Le centre d'inertie de ce système coïncide avec son barycentre G défini par :

- O étant un point quelconque (généralement origine d’un repère) on peut montrer que :

 Cas particuliers :
- Pour un disque homogène le centre d'inertie G coïncide avec le centre du disque.
- Pour tout solide homogène possédant un centre de symétrie, le centre de symétrie coïncide avec le centre d'inertie de ce solide. 

l Cinématique plane
a ) Vecteur position - Vecteur vitesse - Vecteur accélération dans un repère orthonormé  

- Vecteur position : = x + y
- Vecteur vitesse :
- Vecteur accélération :
 

- > 0 mouvement accéléré
- < 0 mouvement retardé
- = 0 mouvement uniforme
b ) Vitesse et accélération dans la base de Frenet
· Base de Frenet
Cette base est constituée de deux vecteurs et .
 
Le vecteur unitaire est tangent à la trajectoire, au point M où se trouve le mobile. Ce vecteur est orienté arbitrairement (pas nécessairement dans le sens du mouvement).Le vecteur unitaire est normal à la trajectoire. Il est orienté vers l'intérieur de la courbe.
· Vitesse et accélération (base de Frenet)
= v
est tangent à la trajectoire

est dirigé vers l'intérieur de la trajectoire
 
aT = est la valeur de l'accélération tangentielle mesurée sur l'axe . Elle peut être positive, négative ou nulle.aN = est la valeur de l'accélération normale mesurée sur l'axe . Elle peut être positive ou nulle.
· Exemple :
 
c ) Mouvement rectiligne à vitesse constante
· Position : x = vo t + xo ( xo et vo sont des constantes ).
· Vitesse : v = vo On l'obtient en dérivant x = vo t + xo par rapport à t.
· Accélération : a = o On l'obtient en dérivant v par rapport à t.
d ) Mouvement rectiligne à accélération constante

· Equations horaires.
Equations complètes 
Equations simplifiées 
x = a 0 + v 0 t + x 0
x = a 0
v = a 0 t + v 0
v = a 0 t
a = a 0
a = a 0
 
xo, vo et ao sont des constantes 
· Préciser les conditions qui permettent d’utiliser les équations simplifiées· Théorème 1 : v2² – v1² = 2 a ( x2 – x1 ). Cette relation caractérise un mouvement rectiligne à accélération constante.
· Théorème 2 : Lors d’un mouvement rectiligne uniformément varié les espaces parcourus pendant des intervalles de temps successifs égaux à q forment une progression arithmétique de raison r = a q ²
e ) Mouvement rectiligne sinusoîdal
· Position :
La position du mobile ponctuel est donnée par l'équation horaire x = A sin ( w t + j )
- A est l'amplitude.
- La phase à l'instant t est ( w t + j ). La phase à la date t = 0 est j .
- La pulsation est w
- La période est T = 2 p / w .
- La fréquence est N = 1 / T.
· Vitesse :
v = A w cos ( w t + j ). On l'obtient en dérivant x = A sin ( w t + j ) par rapport à t .
· Accélération :
a = - A w2 sin ( w t + j ). On l'obtient en dérivant v par rapport à t .
a = - w2 x
Remarque : L'amplitude A et la phase j se déterminent souvent en exprimant x et v à l'instant t = 0.
Théorème : La relation équivaut à x = A sin ( w t + j ) (voir le problème 1 A).


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MessagePosté le: Ven 7 Déc - 14:59 (2007)    Sujet du message: Publicité

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